આકૃતિમાં દર્શાવ્યા મુજબ,$ABCD$ લંબચોરસ વાયર લૂપને અનંત લંબાઈના વાયરની નજીક રાખવામાં આવે છે,જેમાં $0 \le t \le T$ માટે પ્રવાહ $I(t) = I_0(1 - t/T)$ અને $t > T$ માટે $I(t) = 0$ વહે છે. સમય $T$ માં લૂપના કોઈ બિંદુમાંથી પસાર થતો કુલ વિદ્યુતભાર શોધો. લૂપનો અવરોધ $R$ છે.

(N/A) અનંત લંબાઈના વાયરમાંથી વહેતા પ્રવાહ $I$ ને કારણે $r$ અંતરે ચુંબકીય ક્ષેત્ર $B = \frac{\mu_0 I}{2 \pi r}$ છે.
વાયરથી $r$ અંતરે $dr$ જાડાઈ અને $L_1$ લંબાઈની એક પટ્ટી ધ્યાનમાં લો.
આ પટ્ટી સાથે સંકળાયેલ ચુંબકીય ફ્લક્સ $d\phi = B \cdot dA = \frac{\mu_0 I}{2 \pi r} (L_1 dr)$ છે.
$ABCD$ લંબચોરસ લૂપ સાથે સંકળાયેલ કુલ ચુંબકીય ફ્લક્સ $\phi$ એ $r = x$ થી $r = x + L_2$ સુધીના $d\phi$ નું સંકલન છે:
$\phi = \int_{x}^{x+L_2} \frac{\mu_0 I L_1}{2 \pi r} dr = \frac{\mu_0 I L_1}{2 \pi} [\ln r]_{x}^{x+L_2} = \frac{\mu_0 I L_1}{2 \pi} \ln \left( \frac{x + L_2}{x} \right)$.
પ્રેરિત પ્રવાહ $i = \frac{|d\phi/dt|}{R}$ છે. સમય $T$ માં પસાર થતો કુલ વિદ્યુતભાર $Q = \int i dt = \frac{1}{R} \int |d\phi| = \frac{|\Delta \phi|}{R}$ છે.
$t = 0$ સમયે,$I(0) = I_0$,તેથી $\phi_i = \frac{\mu_0 I_0 L_1}{2 \pi} \ln \left( \frac{x + L_2}{x} \right)$.
$t = T$ સમયે,$I(T) = 0$,તેથી $\phi_f = 0$.
ફ્લક્સમાં થતા ફેરફારનું મૂલ્ય $|\Delta \phi| = |\phi_f - \phi_i| = \frac{\mu_0 I_0 L_1}{2 \pi} \ln \left( \frac{x + L_2}{x} \right)$ છે.
તેથી,કુલ વિદ્યુતભાર $Q = \frac{\mu_0 I_0 L_1}{2 \pi R} \ln \left( 1 + \frac{L_2}{x} \right)$ મળે છે.