એક લાંબા ઊભી સ્તંભમાં શુદ્ધ પ્રવાહી અને દ્રાવણનું મિશ્રણ (એટલે કે, આડી પરિમાણો << ઊભી પરિમાણો) દ્રાવ્ય કણોનું પ્રસરણ ઉત્પન્ન કરે છે અને તેથી ઊભી દિશામાં વક્રીભવનાંકનો ઢાળ (gradient) ઉત્પન્ન થાય છે. સ્તંભમાં ઊભી દિશા સાથે કાટખૂણે પ્રવેશતું પ્રકાશનું કિરણ તેના મૂળ પથથી વિચલિત થાય છે. $d << h$ આડી અંતર કાપતા થતું વિચલન શોધો, જ્યાં $h$ એ સ્તંભની ઊંચાઈ છે.

(N/A) આકૃતિમાં દર્શાવ્યા મુજબ, પ્રવાહીના અત્યંત ઊંચા નળાકાર સ્તંભની અંદર, $x$ અને $x+dx$ અંતરે આવેલા સ્તરો વચ્ચે $dx$ પહોળાઈનો અત્યંત સાંકડો વિસ્તાર ધ્યાનમાં લો.
ઉપરના વિસ્તારમાં, બિંદુ $B$ એ આડી સંદર્ભ સપાટીથી $y$ ઊંચાઈએ $\overline{PQ}$ સ્તર પર છે, જ્યાં વક્રીભવનાંક $\mu$ છે અને વક્રીભવનાંકનો ઢાળ $\frac{d\mu}{dy}$ છે. આ બિંદુએ, પ્રકાશનું કિરણ $\overrightarrow{AB}$ એ $(180^{\circ}-\theta)$ ખૂણે આપાત થાય છે. (કારણ કે $\overrightarrow{AB}$ એ આડી સપાટી $\overline{PQ}$ પર દોરેલા લંબ $M_1N_1$ સાથે $(180^{\circ}-\theta)$ ખૂણો બનાવે છે, જે આપાતકોણ બને છે).
જો વક્રીભવનાંકનો કોઈ ઢાળ ન હોત, તો કિરણ $\overrightarrow{AB}$ વિચલન વગર $dx$ પહોળાઈ ઓળંગીને બિંદુ $B'$ પર પહોંચ્યું હોત. પરંતુ અહીં ઊંચાઈ ઘટવાની સાથે વક્રીભવનાંક વધે છે, તેથી $\overline{RS}$ સ્તર પર ઊંચાઈ $(y-dy)$ છે અને વક્રીભવનાંક $(\mu+d\mu)$ છે જે $\mu$ કરતા વધારે છે. તેથી, કિરણ $\overrightarrow{AB}$ લંબ $M_1N_1$ તરફ વળે છે અને $B$ થી $C$ તરફ આગળ વધે છે. આમ, કિરણ $\overrightarrow{BC}$ એ વક્રીભૂત કિરણ બને છે જે લંબ $M_1N_1$ સાથે ${180^{\circ}-(\theta+d\theta)}$ ખૂણો બનાવે છે.
બિંદુ $B$ પર સ્નેલનો નિયમ લાગુ પાડતા, આપણને મળે છે:
$\mu \sin(180^{\circ}-\theta) = (\mu+d\mu) \sin(180^{\circ}-(\theta+d\theta))$
$\therefore \mu \sin\theta = (\mu+d\mu) \sin(\theta+d\theta)$
$\sin(\theta+d\theta) \approx \sin\theta + \cos\theta d\theta$ અંદાજનો ઉપયોગ કરીને અને $d\mu d\theta$ જેવા ઉચ્ચ-ક્રમના પદોને અવગણતા:
$\mu \sin\theta = \mu \sin\theta + \mu \cos\theta d\theta + d\mu \sin\theta$
$0 = \mu \cos\theta d\theta + \sin\theta d\mu$
$d\theta = -\tan\theta \frac{d\mu}{\mu}$
આડી અંતર $d$ પર તેનું સંકલન કરતા, કુલ વિચલન $\delta = \int d\theta = -\int_0^d \tan\theta \frac{d\mu}{dx} dx$ મળે છે.